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法律學同步發電機在滯後功率因數負載下的電樞反應
考慮圖 1 所示的 2 極同步發電機。假設發電機負載為零功率因數滯後的感性負載。在這種情況下，相電流𝐼𝑅、𝐼𝑌和𝐼𝐵將分別滯後於各自的相電壓𝐸𝑅、𝐸𝑌和𝐸𝐵 90°。同步發電機的相量圖如圖 2 所示。
現在，在時間t = 0 時，電流和磁通的瞬時值由下式給出：
$$\mathrm{𝑖_{𝑅} = 0;\:\:φ_{𝑅} = 0}$$
$$\mathrm{𝑖_{𝑌} = 𝐼_{𝑚}\:sin(−120°) = −\frac{\sqrt{3}}{2}𝐼_{𝑚};\:\:\:φ_{𝑌} = −\frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚}}$$
$$\mathrm{𝑖_{𝐵} = 𝐼_{𝑚}\:sin(120°) = \frac{\sqrt{3}}{2}𝐼_{𝑚};\:\:\:φ_{𝐵} = \frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚}}$$
磁通的空間圖如圖 3 所示。根據平行四邊形法則，合成的電樞反應磁通由下式給出：
$$\mathrm{𝜑_{𝐴𝑅} =\sqrt{φ^{2}_{𝑌} + φ^{2}_{B} + 2 φ_{𝑌}\:φ_{𝐵}\:cos\:60°}}$$
$$\mathrm{\Rightarrow\:φ_{𝐴𝑅} =\sqrt{(\frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚})^{2}+(\frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚})^{2}+2 \times (\frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚})\times (\frac{\sqrt{3}}{2}φ_{𝑚}) \times (\frac{1}{2})}}$$
$$\mathrm{∴\:𝜑_{𝐴𝑅} = 1.5\:φ_{𝑚}}$$
這裡可以看出，電樞反應磁通φ𝐴𝑅的方向與主磁場磁通相反。因此，它將反對並削弱主磁場磁通。電樞反應的這種效應稱為去磁效應。同樣，也可以證明，對於轉子的連續位置，電樞反應磁通φ𝐴𝑅的大小保持恆定，等於 1.5 𝜑𝑚，並以同步速度旋轉。此外，電樞反應磁通在每個相中感應的電動勢滯後於各自的相電流 90°。
因此，當同步發電機以滯後功率因數供電時，電樞反應的效果部分是去磁的，部分是橫向磁化的。
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