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法律研究直流發電機 – 退磁和橫向磁化導體
當負載連線到直流發電機時，負載電流流過電樞導體並建立一個稱為電樞磁通的磁通量。該電樞磁通量始終與主磁場磁通量相差 180° 相位，並使其失真或反對它。電樞磁通量對主磁場磁通量的這種反對稱為電樞反應。
電樞反應有兩個不良影響。第一個是它減少了主磁場磁通量，稱為退磁效應；第二個是它使主磁場磁通量發生畸變，稱為橫向磁化效應。
解釋
為了計算退磁和橫向磁化安匝數，請考慮下圖所示。
如果電刷移位 β° 電氣角，則極間區中 AB 和 CD 線之間的導體（分佈在電樞頂部和底部的 2β° 電氣角內）中的電流方向使得產生的磁通量與主磁場磁通量相反。因此，這些被稱為退磁電樞導體。其餘分佈在 (180-2β°) 角內的導體攜帶電流，這些電流僅產生橫向磁化效應。
令，
$$\mathrm{P\:=\:磁極總數}$$
$$\mathrm{Z\:=\:電樞導體總數}$$
$$\mathrm{A\:=\:並聯支路數}$$
$$\mathrm{I_{a}\:=\:總電樞電流}$$
$$\mathrm{\beta°\:=\:電刷移位}$$
因此，
$$\mathrm{每個磁極的導體總數\:=\frac{Z}{P}}$$
由於一個匝由兩個導體組成，因此，
$$\mathrm{每個磁極的匝數\:=\:\frac{1}{2}\:\frac{Z}{P}}$$
如果每個電樞導體攜帶 Ic 安培的電流，則
$$\mathrm{每個磁極的總安匝數\:=\:\frac{1}{2}\:\frac{Z}{P}*I_{c}}$$
由於這些安匝數分佈在一個磁極節距上，即 180° 電氣角，因此
$$\mathrm{每度電氣角的安匝數\:=\:\frac{1}{2}\:\frac{Z}{P}*\frac{I_{c}}{180°}}$$
因此，每個磁極的退磁安匝數由下式給出：
由於這些安匝數分佈在一個磁極節距上，即 180° 電氣角，因此
$$\mathrm{每度電氣角的安匝數\:=\:\frac{1}{2}\:\frac{Z}{P}*\frac{I_{c}}{180°}}$$
因此，每個磁極的退磁安匝數由下式給出：
現在，如果 β = 0，則電刷位於 GNA 上，退磁安匝數為零，所有安匝數均為橫向磁化安匝數。
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